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TUES:A.M. -25- 
is used.  (Chuckles among the panel) 
Wigner
says: No, I don't think so.  I think I started to use 
that word and if anyone's orthodox, I am orthodox. 
Furry:
Oh, there are orthodox people who are not angry at 
the word orthodox.  There are also the orthodox people who do 
Rosen:
Now I would like to say a few more words about this 
so-called paradox.  I think all the panelists are familiar 
classical point of view, does not disturb the system about 
which you ultimately get information.  Here I would like to 
as it exists and the way in which it describes physical systems 
on the one hand and, on the other hand, the analysis of a 
attention, for example, to the work of Heisenberg.  In his 
little book on the physical foundations of quantum theory, he 
analyzes various conceivable measurements in detail, and shows 
that in every case one arrives at the uncertainty relation. 
measuring instrument and the electron, that is to say, because 
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TUES:A.M. -26- 
quantities with complete accuracy.  There is always a certain 
Heisenberg principle. When we go over to the quantum formalism 
property that it cannot give us information beyond the limits 
is fine because the information that the wave function gives 
us is not any more precise than what we could have obtained 
by a measurement on the system, taking into account the 
disturbance produced on the system by the measurement.  On 
information.  The system is not being disturbed, and we do not have 
an explanation for the uncertainty principle in terms of the 
disturbance on the system. Nevertheless, the uncertainty 
principle holds, and we get the situation that I have 
that the description given by quantum mechanics is incomplete, 
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TUES:A.M. -27- 
know that it has an exact coordinate. That is to say, it is 
described by a wave function called a delta function, telling 
it is, but we will know its momentum.  Now there are two ways 
obtained is the momentum which the electron had just before the 
measurement, since we can make a momentum measurement which 
possible values of momentum, that is to say, it was in a state 
is more or less, I think, the orthodox quantum view. In this 
Merzbacher
asks:  Is this what Professor Furry refers to as 
realistic? 
Furry
comes in: Well, the point of view that it already had 
the momentum before we measured it would be a realistic point 
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TUES:A.M. -28-
be a realistic point of view.  Of course, quantum mechanics does 
not allow that in this case.  This is a point in which Bohm intro- 
duces the word potential or potentiality. When a system has a 
wave function which is not an eigenfunction of a given observable, 
then it does not have a value for that observable.  It has only 
potentialities for having various values and when we make the 
measurement of one of these quantities, the quantity in question, 
one of these potentialities gets realized.  This is, I think, the
just that way before Bohm wrote his book on quantum mechanics.  I 
think that this is probably the best statement of the quantum 
mechanical view that we are venturing to call the orthodox view of 
the subject, the view which I think probably most of us hold.  But 
like many orthodoxies, it is possible to hold to this orthodoxy 
without ever having examined terribly closely just all that it 
implies.  Bohm, in his book, examined it far more closely than most 
of us have.
Aharonov
says:  I think that's a good way of putting it. 
Rosen:
I think we should stop now for some coffee. 
TUESDAY MORNING AFTER BREAK.
made a remark to me and I feel that everybody should hear it so 
would you please say the same thing that you said to me?  (he says 
to Guth) 
Guth:
Professor Rosen referred to a book by Heisenberg in which he
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TUES:AM -29- 
mentioned two things.  One, discussion of experiments.  (Guth makes 
some remarks which were not recorded clearly) 
Furry
interrupting Guth:  You think you should obtain exactly the 
factor h over four pi? 
Guth:
Exactly. 
Furry:
Instead of just approximately? 
Guth:
(continues)  I would like to quote Pauli who did a somewhat 
similar derivation.  He discusses the question whether, in a rela- 
tivistic theory, one can measure rx better than h/mc and then 
he discusses it in theory of relativity but then he adds...   rx 
up to h over mc. Where this result can be assigned fundamental 
physical significance, can be decided only when you have a consistent 
formalism, but I think there is a gap here in derivation of measure- 
ment theory...very interesting and very enlightening discussions 
and exact theory and these discussions come out with the right 
results... 
Furry
replies:  There is one paper of this general sort in which 
a little more care was taken with the factors and which, as I 
remember it, it comes out precisely right.  This is not the discussion 
of the cases which Heisenberg talked about.  It is the paper that 
Ramsey and I wrote in connection with the Aharonov-Bohm effect, 
and I think that if you will look at that you will find that the 
remember it, the paper was written with a slight variety.  There 
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TUES:AM -30-
were two cases discussed, the electrostatic and the magnetic.  In 
one of them we made it all come out exactly and in the other one we 
left it a little sloppy, so that you have a sample of both sorts of 
discussions.  That is, I think it probably can be done in all these 
elementary cases.  Now the other thing, the one about the h over mc.
What really happens when you try to push this h over mc is going to 
be that you just don't have one particle any more, but you produce 
pairs.
the discussion that I started before the intermission.  The point 
I had made there was that there are two ways of looking at this 
electron.  One was that it had a coordinate and momentum just before 
the last measurement and that the wave function is not able to des- 
cribe a state in which both of these have exact values.  That is what 
is referred to as the realistic point of view.  The other one is 
that before the measurement, since the electron is
in a state which 
is an eigenstate of the position but not of the momentum, the electron
is not as detailed as you believe the reality itself to be.  That
first point of view, then you say that quantum mechanics is incom-
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of view, of course, then quantum mechanics is complete because 
reality is what is given by quantum mechanics, so that by definition 
there is a one to one correspondence...I purposely stressed in the 
beginning the idea of having to interpret the wave function or the 
state of a system in terms of an ensemble, because that could be 
used in the present discussion. You see, when we have a state of a 
system in which the electron is described as having an exact position 
I would like to say a few words.  Professor Wigner discussed it last 
niqht.  He qave a very good proof of the nonexistence of hidden 
I think that one would have to specify exactly what one means by 
hidden parameters before one decides whether they are permissible 
ensemble of many electrons, each of which has this particular 
having a momentum according to quantum mechanics. 
one can set up a picture which is consistent with quantum theory and 
journal so that it was never abstracted and very few people ever 
heard of it.  It's in the Journal of the Elisha Mitchell Scientific 
Society, volume 61, page 67, (1945). 
great while, on physics.  It so happens that the University of 
North Carolina was founded in 1795 and on the occasion of the 
sesquicentennial celebration I was asked to submit an article. 
166 to 193, 1952. Of course, he knew nothing about what I had done 
at the time he wrote this. The idea involved is that when you take 
a time dependent Schrodinger equation for a particle, let us say, 
TUES:AM -32- 
Rosen:
I should explain that this is a journal published at the 
very fine papers in which he did a much better job than I did and 
rr r  
Correction to equations on page 33 
Hamilton-Jacobi equation of classical physics for the motion of a 
particle in a potential field. Quantum mechanics has introduced 
describing a classical ensemble of particles, each of which is 
distributed with a density 
r
and each one has a velocity at a 
some measurement where a particular particle is located. You have 
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